金屬塑性成形力學(xué)原理

內(nèi)容概要

　　《金屬塑性成形力學(xué)原理》共分9章，內(nèi)容包括：緒論、應(yīng)力狀態(tài)及應(yīng)力平衡微分方程、應(yīng)變分析及應(yīng)變的連續(xù)性方程、塑性成形時(shí)的屈服準(zhǔn)則與應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系、塑性應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系、典型的變形方式及邊界條件、塑性成形解析方法、粉末塑性成形的力學(xué)基礎(chǔ)、粉末材料滑移線場(chǎng)理論與上限法。

書(shū)籍目錄

1 緒論1.1 金屬塑性變形特點(diǎn)1.2 金屬塑性成形方法及變形區(qū)1.2.1 軋制1.2.2 擠壓1.2.3 拉拔1.2.4 鍛造1.2.5 沖壓1.3 塑性加工力學(xué)基本假設(shè)1.4 塑性加工力學(xué)的主要內(nèi)容及知識(shí)要點(diǎn)2 應(yīng)力狀態(tài)及應(yīng)力平衡微分方程2.1 點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)2.1.1 應(yīng)力2.1.2 點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)2.1.3 主應(yīng)力及應(yīng)力張量不變量2.1.4 主切應(yīng)力和最大切應(yīng)力2.1.5 應(yīng)力偏張量和應(yīng)力球張量2.1.6 Jk面體應(yīng)力和等效應(yīng)力2.1.7 應(yīng)力莫爾圓2.2 應(yīng)力平衡微分方程3 應(yīng)變分析及應(yīng)變的連續(xù)性方程3.1 點(diǎn)的應(yīng)變狀態(tài)3.1.1 應(yīng)變的表示方法3.1.2 點(diǎn)的應(yīng)變狀態(tài)3.1.3 體積不變條件3.1.4 主應(yīng)變與主切應(yīng)變3.1.5 應(yīng)變偏張量和球張量3.1.6 A面體應(yīng)變與等效應(yīng)變3.2 應(yīng)變?cè)隽亢蛻?yīng)變速率3.2.1 應(yīng)變?cè)隽?.2.2 應(yīng)變速率3.3 應(yīng)變的連續(xù)方程3.4 有限變形4 塑性成形時(shí)的屈服準(zhǔn)則與應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系4.1 屈服準(zhǔn)則的一般概念4.1.1 簡(jiǎn)單拉伸實(shí)驗(yàn)結(jié)果4.1.2 屈服準(zhǔn)則的一般形式4.1.3 屈服表面4.2 兩個(gè)常用的屈服準(zhǔn)則4.2.1 屈雷斯加屈服準(zhǔn)則4.2.2 米塞斯屈服準(zhǔn)則4.2.3 兩個(gè)屈服準(zhǔn)則的比較4.2.4 應(yīng)變硬化材料的屈服準(zhǔn)則5 塑性應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系5.1 彈性應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系5.2 塑性應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系5.2.1 增量理論5.2.2 全量理論5.2.3 應(yīng)力應(yīng)變順序?qū)?yīng)規(guī)律5.3 等效應(yīng)力一等效應(yīng)變曲線的單一性5.3.1 單向拉伸實(shí)驗(yàn)5.3.2 單向壓縮實(shí)驗(yàn)5.3.3 平面應(yīng)變壓縮實(shí)驗(yàn)5.4 等效應(yīng)力一等效應(yīng)變曲線的簡(jiǎn)化模型5.4.1 理想彈塑性材料模型5.4.2 理想剛塑性材料模型5.4.3 冪指數(shù)硬化材料模型5.4.4 剛塑性非線性硬化材料模型5.4.5 彈塑性線性硬化材料模型5.4.6 剛塑性線性硬化材料模型5.5 例題6 典型的變形方式及邊界條件6.1 塑性成形問(wèn)題解的概念6.2 基本方程的簡(jiǎn)化6.2.1 平面應(yīng)變問(wèn)題6.2.2 平面應(yīng)力問(wèn)題6.2.3 軸對(duì)稱問(wèn)題6.3 應(yīng)力邊界條件與速度邊界條件6.3.1 應(yīng)力邊界條件6.3.2 摩擦邊界條件6.3.3 自由邊界條件6.3.4 準(zhǔn)邊界條件6.3.5 速度邊界條件7 塑性成形解析方法7.1 主應(yīng)力法7.1.1 主應(yīng)力法的基本原理7.1.2 長(zhǎng)矩形板鐓粗問(wèn)題7.1.3 圓柱體鐓粗問(wèn)題7.1.4 拉拔7.1.5 軋制7.2 滑移線場(chǎng)理論7.2.1 基本概念7.2.2 漢蓋應(yīng)力方程7.2.3 滑移線的性質(zhì)7.2.4 塑性區(qū)的應(yīng)力邊界條件7.2.5 常見(jiàn)的滑移線場(chǎng)類(lèi)型7.2.6 受內(nèi)壓無(wú)限長(zhǎng)厚壁圓筒的滑移線場(chǎng)7.2.7 蓋林格爾速度方程及速度圖7.2.8 滑移線場(chǎng)理論的應(yīng)用7.2.9 滑移線場(chǎng)圖解分析法7.3 上限法7.3.1 界限法的力學(xué)基礎(chǔ)7.3.2 下限定理7.3.3 上限定理7.3.4 上限法的應(yīng)用8 粉末塑性成形的力學(xué)基礎(chǔ)8.1 粉末塑性變形與致密8.1.1 質(zhì)量不變條件8.1.2 泊松比與相對(duì)密度8.1.3 低屈服強(qiáng)度和低延伸率8.2 粉末材料的屈服準(zhǔn)則8.2.1 Kuhn屈服準(zhǔn)則8.2.2 Kuhn屈服準(zhǔn)則的物理意義8.2.3 粉體材料屈服準(zhǔn)則的實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證8.3 粉末材料塑性應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系8.4 典型的變形方式8.4.1 粉體圓柱體均勻單向壓縮8.4.2 平面應(yīng)變8.4.3 軸對(duì)稱狀態(tài)8.4.4 復(fù)壓8.4.5 等靜壓9 粉末材料滑移線場(chǎng)理論與上限法9.1 應(yīng)力方程9.1.1 應(yīng)力莫爾圓9.1.2 應(yīng)力莫爾圓的包絡(luò)線方程9.1.3 粉末材料平面應(yīng)變滑移線應(yīng)力方程9.1.4 ot線與口線的確定9.2 滑移線的性質(zhì)9.3 速度方程9.4 應(yīng)力間斷與速度間斷9.4.1 應(yīng)力間斷9.4.2 速度間斷9.5 滑移線場(chǎng)理論的應(yīng)用9.5.1 平?jīng)_頭壓入半無(wú)限高坯料問(wèn)題9.5.2 錐形模平面應(yīng)變擠壓?jiǎn)栴}9.6 上限法簡(jiǎn)介9.6.1 上限法9.6.2 應(yīng)用實(shí)例：楔形模無(wú)摩擦平面擠壓練習(xí)與思考題參考文獻(xiàn)

章節(jié)摘錄

1 緒論1.1　金屬塑性變形特點(diǎn)金屬在外力作用下將產(chǎn)生變形。為了確定這種變形是彈性變形還是塑性變形，需要看卸載時(shí)變形的恢復(fù)情況。當(dāng)卸載后，金屬的變形完全恢復(fù)，則將這種變形稱為彈性變形；如果卸載后，金屬的變形沒(méi)有完全恢復(fù)，有一定程度的殘余變形，這種殘余變形屬于永久變形，則將這一殘余變形稱為塑性變形。金屬所具有的這種塑性變形的能力稱為金屬的塑性。利用金屬的塑性，將其加工成所需要制品的方法稱為金屬塑性成形方法。金屬塑性成形方法是通過(guò)改變金屬的形狀，獲得所需要的產(chǎn)品。隨著變形的發(fā)生與發(fā)展，材料原有的組織和性能也隨之發(fā)生變化，而且塑性變形是永久變形，每一微小階段的塑性變形所導(dǎo)致的組織和性能變化都要保留下來(lái)。因此，通過(guò)塑性變形可以改變金屬的組織，獲得所需要的材料性能。圖中為部分典型塑性加工產(chǎn)品。1.2　金屬塑性成形方法及變形區(qū)金屬塑性成形方法的特點(diǎn)是利用金屬的塑性，通過(guò)金屬體積的轉(zhuǎn)移，獲得所需要形狀、尺寸的產(chǎn)品。金屬塑性成形方法大致可以分為軋制、拉拔、擠壓、鍛造以及沖壓五大類(lèi)。金屬塑性成形方法種類(lèi)繁多，但是，各類(lèi)成形方法在塑性加工的力學(xué)方面有許多共同的規(guī)律，了解和掌握各類(lèi)塑性加工方法的特點(diǎn)及變形區(qū)分布，有利于探討塑性加工過(guò)程中的力學(xué)規(guī)律。

編輯推薦

《金屬塑性成形力學(xué)原理》可供材料或制造工程專(zhuān)業(yè)本科生作為教材或參考書(shū)，也可供相關(guān)專(zhuān)業(yè)工程技術(shù)人員參考閱讀。

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