材料科學(xué)中的諧振和色散

內(nèi)容概要

　　《材料科學(xué)中的諧振和色散》主要內(nèi)容有介質(zhì)中的耳語坑道（WG）諧振模、金屬圖形貼片介質(zhì)諧振器、TEM模介質(zhì)諧振器濾波器、TE01δ模金屬開環(huán)貼片介質(zhì)諧振器、矩形波導(dǎo)TE10δ模金屬帶貼片介質(zhì)諧振器、雙面金屬開環(huán)貼片介質(zhì)諧振器等。

書籍目錄

緒言參考文獻第一章 介質(zhì)的電學(xué)諧振1.1 介質(zhì)諧振器和濾波器1.1.1 介質(zhì)諧振器的性質(zhì)1.1.2 介質(zhì)諧振器中的波模1.1.3 介質(zhì)諧振器的模型1.1.4 介質(zhì)諧振器的耦合系數(shù)1.1.5 介質(zhì)諧振器濾波器1.2 介質(zhì)中的耳語坑道（WG）諧振模1.3 金屬圖形貼片介質(zhì)諧振器1.3.1 TEM模介質(zhì)諧振器濾波器1.3.2 TE01δ模金屬開環(huán)貼片介質(zhì)諧振器1.3.3 矩形波導(dǎo)TE10δ模金屬帶貼片介質(zhì)諧振器1.3.4 雙面金屬開環(huán)貼片介質(zhì)諧振器1.4 介質(zhì)諧振器天線1.4.1 微帶貼片天線1.4.2 介質(zhì)諧振器天線參考文獻第二章 微波聲學(xué)諧振2.1 聲波和壓電性2.2 微波體聲波器件2.2.1 BAW器件的基本結(jié)構(gòu)與等值電路2.2.2 薄膜諧振器2.2.3 薄膜諧振器濾波器2.3 微波表面聲波器件2.3.1 橫向濾波器2.3.2 諧振器濾波器2.3.3 SAW的其他應(yīng)用舉例2.4 薄膜體聲波諧振器的電磁模擬2.4.1 理論2.4.2 模擬實例參考文獻第三章 Veselago媒質(zhì)與超材料3.1 極化激元的諧振和色散3.2 微波負(fù)介電常數(shù)媒質(zhì)3.3 微波負(fù)磁導(dǎo)率媒質(zhì)3.4 Veselago媒質(zhì)3.5 光頻下的負(fù)折射指數(shù)材料3.6 人造周期結(jié)構(gòu)與超材料3.6.1 超材料的概念3.6.2 負(fù)折射指數(shù)的基本性質(zhì)3.6.3 超材料的材料參數(shù)3.6.4 超材料的廣義性參考文獻第四章 復(fù)合右一左手材料的傳輸線結(jié)構(gòu)4.1 LC網(wǎng)絡(luò)傳輸線模型4.2 集中參數(shù)LC網(wǎng)絡(luò)結(jié)構(gòu)4.3 分布參數(shù)網(wǎng)絡(luò)模型4.4 LC負(fù)載的傳輸線網(wǎng)絡(luò)結(jié)構(gòu)4.5 復(fù)合右一左手傳輸線結(jié)構(gòu)的Bloch波法4.5.1 等效媒質(zhì)的概念4.5.2 等效特征阻抗4.6 復(fù)合右一左手材料的某些微波特性參考文獻第五章 電磁波帶隙材料5.1 引言5.2 蘑菇狀高阻抗表面與全磁導(dǎo)體5.2.1 高阻抗表面的等效媒質(zhì)模型5.2.3 有限元法計算出的色散圖5.3 單平面密集型電磁波帶隙結(jié)構(gòu)5.4 電磁波帶隙材料色散關(guān)系中的其他性能5.4.1 等效折射指數(shù)小于l和負(fù)折射現(xiàn)象5.4.2 EBG通帶的其他性能參考文獻第六章 確定有限周期結(jié)構(gòu)的等效電磁參數(shù)6.1 周期結(jié)構(gòu)超材料的分析與優(yōu)化6.2 等效媒質(zhì)與周期結(jié)構(gòu)超材料6.3 提取電磁參數(shù)的局域場平均法6.3.1 場量平均法6.3.2 數(shù)字例子6.3.3 場平均法的簡短討論6.4 非均質(zhì)超材料電磁參數(shù)的S參數(shù)提取技術(shù)6.4.1 S參數(shù)提取方法6.4.2 數(shù)字例子6.4.3 S參數(shù)提取法的簡要討論6.5 反射系數(shù)數(shù)列的復(fù)指數(shù)近似法6.5.1 方法敘述6.5.2 數(shù)字例子6.5.3 反射法的簡短討論6.6 用簡并模分離技術(shù)測量超材料的參數(shù)參考文獻第七章 人造周期結(jié)構(gòu)的電磁波散射特性和波模7.1 負(fù)參數(shù)媒質(zhì)及其S參數(shù)7.1.1 負(fù)參數(shù)媒質(zhì)的S參數(shù)7.1.2 從S參數(shù)實現(xiàn)人造磁性導(dǎo)體塊7.2 軟表面與硬表面7.2.1 周期接地板的阻抗和反射系數(shù)7.2.2 軟運行及其帶寬7.2.3 硬運行及其帶寬7.2.4 表面波的波模和軟／硬運行7.2.5 軟、硬、PEC和PMC表面7.2.6 蘑菇狀EBG的PMC表面7.3 超材料接地板的表面波基模特性7.3.1 問題的陳述和背景7.3.2 雙負(fù)參數(shù)接地板的波模性質(zhì)7.3.3 單負(fù)參數(shù)接地板的波模性質(zhì)7.3.4 數(shù)字例子7.4 單負(fù)參數(shù)板的消逝表面波波模7.4.1 消逝表面波模的場方程7.4.2 模方程的低頻解7.4.3 模方程的解7.4.4 討論參考文獻第八章 手征超材料8.1 引言8.2 波場矢量與手征虛無媒質(zhì)8.2.1 波場矢量8.2.2 手征虛無媒質(zhì)8.3 手征虛無媒質(zhì)的材料參數(shù)8.3.1 材料參數(shù)模型8.3.2 材料參數(shù)的限制8.4 手征虛無材料中的波8.5 手征虛無媒質(zhì)界面的反射和折射8.6 從色散圖分析負(fù)折射的手征途徑參考文獻第九章 磁感應(yīng)波9.1 概況9.2 磁感應(yīng)波的色散特性及空間諧振9.3 磁感應(yīng)波的類聲子色散曲線9.4 色散曲線的實驗與理論比較參考文獻

章節(jié)摘錄

　　因為構(gòu)成超材料的散射元不是周期表中固定的元素，我們能用任何‘原子’，它可以為專門目的而設(shè)計，可以是虛擬的、或技術(shù)上容許的。這些人造‘原子’也可以有一個復(fù)雜的內(nèi)部結(jié)構(gòu)，例如包括帶有獨立功率源的電子電路或甚至是能計算入射場響應(yīng)的可編程微機。這樣，我們就可以分別移動電諧振和磁諧振的頻率，以獲得所想望的s和／J的數(shù)值和正負(fù)符號，也可實現(xiàn)散射元間的電磁耦合或忽略這種偶合，來實現(xiàn)具有其他特異性質(zhì)的超材料?！　〈送?，在超材料中散射元的排列，比之于操控原子組成晶體是無比地容易，所以人們能以想望的晶系去排列各種各樣的結(jié)構(gòu)散射元，通過適當(dāng)?shù)牟僮魅フ{(diào)節(jié)和控制，使周期結(jié)構(gòu)達到預(yù)期的性能?！　〕牧系男阅芊治觯戎谄胀ú牧弦卜浅Ｈ菀缀透?。我們能從單一結(jié)構(gòu)散射元的精密特性開始，按已知的相互分布連續(xù)下去進行宏觀平均，計算整個結(jié)構(gòu)的等值響應(yīng)。這些完全在經(jīng)典電動力學(xué)的范圍內(nèi)，從而避免了為得到常規(guī)材料特性所要求的包含量子物理的極端復(fù)雜的計算。這樣，我們就可以為專門目的、特殊要求去縫制在自然界不存在的電、磁響應(yīng)媒質(zhì)。

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